НЕФТЬ-ГАЗ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
На главную >>


Теперь на нашем сайте можно за 5 минут создать свежий реферат или доклад

Скачать книгу целиком можно на сайте: www.nglib.ru.

Предложения в тексте с термином "Ядра"

При этом в ядре потока остается диспергированная жидкость в количестве, достаточном для бескризисного охлаждения.

Сплошные же кривые в центральной области сечения дают v^ (r) для парового ядра потока; штриховые линии -Vy (г) в окрестности границы между водой и паровым ядром.

Так как основное изменение скорости имеет _место вблизи стенки, а в ядре потока скорость можно принять равной v2 , результирующую скорость на внешней границе пограничного слоя определим выражением (y*x*)2dIJ = —

Вторичные потоки со скоростью v"B подходят к концам ленты, поворачивают, идут вдоль ленты к центру, опять поворачивают и выходят в радиальном направлении в центр канала, вынося в ядро основного потока массу жидкости с малым количеством движения в осевом направлении.

Введем обозначения: lt — ширина вторичного потока при движении его вдоль ленты в направлении оси z; /2 — смещение точки встречи двух вторичных потоков относительно оси у;13 — эффективная глубина проникновения вторичного потока в ядро основного потока.

Потери на вихревое смешение представляют собой энергию давления, которая тратится на разгон вынесенной в ядро массы жидкости из пристенного слоя

В этом месте будет наблюдаться более сильный отток крупномасштабных турбулентных вихрей в ядро потока.

Видно, что в трубе с прямой лентой имеет место центральный ток, направленный от ленты в ядро потока, симметричный относительно оси у, а также два более слабых тока, направленных из ядра потока к концам ленты.

Фотографии и визуальные наблюдения на плоской модели показывают, что при увеличении числа оборотов пластины ширина вторичного потока /t возрастает, в то время как смещение точки встречи двух вторичных потоков относительно оси у /2 и эффективная глубина проникновения вторичного потока в ядро основного потока /3 изменяются мало.

Центральный радиальный ток выносит в ядро потока частицы жидкости с малым количеством движения, в связи с чем имеют место два экстремума осевой составляющей скорости vz (см.

Поэтому можно считать, что в ядре потока выполняются условия квазитвердого вращения.

Однако в связи с тем, что пристенный слой в процессе теплообмена играет определяющую роль, можно приближенно считать распределение коэффициента турбулентной вязкости в' ядре закрученного потока по универсальному профилю для трубы.

Исходя из этого задача интенсификации теплообмена применительно к двухфазному потоку заключается в активном воздействии на ядро потока и на пленку жидкости необогреваемого канала таким образом, чтобы направить как можно больше резервной жидкости на тепловыделяющую стенку для пополнения на ней жидкой микропленки.

1 логически вытекает, что интенсифицировать теплообмен в ТВС можно, искусственно воздействуя на пристенный слой жидкости, ядро потока или весь поток.

Этот результат свидетельствовал о том, что при такой массовой скорости потока зона эффективного орошения стержней влагой из ядра потока, по-видимому, оказалась меньше 350 мм.

Увеличение критической плотности теплового потока или расширение области бескризисной работы стержневой сборки при наличии интенси-фикаторов теплообмена объясняется тем, что поток теплоносителя в ячейках пучка стержней приобретает вращательное движение и под действием центробежных сил капли жидкости из ядра потока отбрасываются на тепловыделяющую поверхность стержней, пополняя и стабилизируя пленку жидкости на ней.

Это объясняется тем, что с ростом массовой скорости потока возрастает эффективность его закрутки и тем самым сепарация капель из ядра потока на тепловыделяющую поверхность.

Поэтому, по-видимому, процесс интенсификации теплообмена в двухфазном потоке происходит за счет циркуляции между сборкой и каналом и вокруг отдельных стержней, которая способствует перемешиванию потока, и за счет образования вторичных вихрей, которые приводят к сепарации влаги из ядра потока на поверхность твэлов.

Все они сводятся к увеличению турбулентного обмена между пристенным слоем и турбулентным ядром потока, к утонению или разрушению ламинарного подслоя, к уменьшению его термического сопротивления.




Главный редактор проекта: Мавлютов Р.Р.
oglib@mail.ru